氣體介質(zhì)通過(guò)氮封閥門的流動(dòng)特性分析

分析：

    氣體介質(zhì)因?yàn)槠涔逃械奶匦?mdash;可壓縮性，在閥門的流動(dòng)中不同于液體。比如在節(jié)流過(guò)程中，因?yàn)樵诠?jié)流孔口處強(qiáng)烈的擾動(dòng)和渦流，導(dǎo)致能量分布的不均，極容易產(chǎn)生噪聲。本文主要討論氣體在流經(jīng)氮封閥門設(shè)備時(shí)參數(shù)的變化與流道截面積的關(guān)系，以及流動(dòng)過(guò)程中氣體能量的傳遞、轉(zhuǎn)換等問(wèn)題。

   工程中，常見(jiàn)的氣體流動(dòng)都是穩(wěn)定流動(dòng)或接近穩(wěn)定的流動(dòng)。同時(shí)任何一個(gè)截面上任一點(diǎn)的流速、壓力、溫度參數(shù)也均不相同。且工質(zhì)在流動(dòng)中可能與外界交換熱量。上述過(guò)程是及其復(fù)雜的，為了簡(jiǎn)化問(wèn)題的研究，考慮到工程中氣體快速地通過(guò)閥門，認(rèn)為來(lái)不及與閥門進(jìn)行熱交換。同時(shí)取各截面某參數(shù)的平均值作為該截面上各點(diǎn)參數(shù)的值，因此把氣體工質(zhì)的流動(dòng)看作不可逆的一維絕熱穩(wěn)定流動(dòng)。

2 能量守恒方程

由熱力學(xué)第1定律，在開(kāi)口系統(tǒng)穩(wěn)定流動(dòng)的能量微分表達(dá)式為：

忽略重力的作用，也不考慮對(duì)閥門做功。同時(shí)，考慮到流體和閥門的摩擦作用、流動(dòng)中流體克服摩擦力做的功轉(zhuǎn)化為熱量，而這部分熱量又重新被加入到流動(dòng)的流體中。上式簡(jiǎn)化為：

很顯然，克服摩擦消耗的功δw_摩擦和由它轉(zhuǎn)換的熱量δq_吸是相等的，而δq為與外界交換的熱量，對(duì)于絕熱流動(dòng)，該值為0，即有

對(duì)上式進(jìn)行積分，因此，沿流動(dòng)方向任意截面應(yīng)滿足

3 截面參數(shù)變化

根據(jù)參考文獻(xiàn)1，可以得出絕熱等熵流動(dòng)中參數(shù)變化的相對(duì)關(guān)系。見(jiàn)以下公式：

其中：v為比體積

         c為流速

         A為截面積

         к為比熱比系數(shù)

    雖然上述公式是由絕熱等熵流動(dòng)推出，但對(duì)于絕熱流動(dòng)的截面參數(shù)變化分析具有指導(dǎo)意義。由以上三個(gè)公式可以看出，參數(shù)的變化與氣體的馬赫數(shù)有關(guān)。當(dāng)氣體介質(zhì)進(jìn)入閥門時(shí)，處于亞聲速流動(dòng)。在通過(guò)節(jié)流口處(見(jiàn)圖1)，因?yàn)槊娣e減小，流速會(huì)增加，壓力降低，比體積增加，介質(zhì)膨脹。通過(guò)節(jié)流口后，流通面積變大，流速降低，壓力恢復(fù)，比體積減小，介質(zhì)壓縮。但因?yàn)樵陂y門節(jié)流口處的摩擦導(dǎo)致的能量轉(zhuǎn)換，壓力已不可能恢復(fù)到閥前壓力。流出閥門后，相比較閥前狀況，閥后壓力減小，流速有一定增加，介質(zhì)密度有一定減小。